数值求解方法让算采用维雷诺平均立恒形以，乃程，湍流模项选取厂标准两方程模吼壁曲附近粟用标准劈凼函数。计算方法采用3；町0，隐式方法，湍流动能湍流耗散项动璜方程都采用阶迎风格式离散；压力速度耦合采用3算法。连续件方程和动量方程写成张量形式分别各公式中5是源项，征0，6，18力和离心力；湍流动能和耗散率=从以下输运方程得到，以，面上，蜗壳内大压力位于圆周12，和，的位置，而在靠近轮毂侧的截面。，蜗壳内大压力位置移到圆周300处，而在靠近进气侧的截而上，这个位置是位于圆周210附近的3，因此我们认为蜗壳内部的大压力在轴向方向上是沿阏周方向移动并改变其分布位置和大小的。
在叶轮内部，越靠近叶片前缘，动和速度越高，这主要是由于高速旋转的叶轮对叶轮内部的气流不断吸附的结果，动压和速度位于叶轮外缘蜗壳出口方向，即1中的+2坐标方向。
㈤鲁压作全压动压云速度云0.0285截面上动叫和速度云数值模拟结果明，叶轮内部蜗舌附近的气流部分受蜗壳出口方向叶片的吸力作用要流向蜗舌上游而排出蜗壳，同时另部分由于蜗舌下游叶片游K域，叶片进口前缘存在着明显的进旋涡。时在靠近轮毂侧的截面，由于受轮毂壁面的影响，进口旋涡基本上消失了。6为2=0.019截面和=0.056截面上的速度流线，从中可以显地看出这流动特性。
气流山丁受到蜗舌通道急剧缩小的影响，在蜗舌上游位丁叶片出口的部分气流又逆流回叶轮进口，在这个化域存在着定程度的出口逆流，同时由于逆流的存在和受到蜗舌的影响，在蜗舌间隙中存在明显的间隙涡，该间隙涡的存在使蜗舌间隙的有效流动通道进步减小，使通过蜗舌间隙的气流偏向蜗舌边，恶化1间隙的流动，成为重要的噪源。
